電磁場數(shù)值計算之6-西安交通大學(xué)電氣工程學(xué)院.doc

電磁場數(shù)值計算之6-西安交通電氣工程學(xué)院 ，電磁場數(shù)值計算。
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第六章 矢量有限元法 引起偽解的原因有多種：①由于未強(qiáng)加矢量函數(shù)的散度條件而引起；②材料界面 和導(dǎo)體表面強(qiáng)加邊界條件不方便；③導(dǎo)體和介質(zhì)邊緣及角等結(jié)構(gòu)的奇異性引起的 。
矢量有限元是給單元的棱邊賦予自由度，取代結(jié)點(diǎn)自由度，也稱棱邊元、矢量元 。
上個世紀(jì)60年代就有人提出過這些類型的單元，但它們在電磁場的應(yīng)用及其重 要性直到上個世紀(jì)80年代才被認(rèn)識到。
棱邊元可以有效地消除偽解問題，一開始 它被應(yīng)用于解電磁散射中的電場積分方程的解中，后來被用于有限元解中。
下面 介紹最基本的矢量有限元法或稱棱邊單元法，它適用于無通量源的區(qū)域，即場量 的散度為零的區(qū)域。
§6－1二維棱邊元 從最簡單的矩形單元入手介紹棱邊元的概念。
6.1.1矩形單元 單元的每一棱邊賦予一個不變的切向 ee 場分量，Ex1， Ex2分別是棱邊1和2的電場 ee Ex分量， Ey1， Ey2分別是棱邊3和4的電場 eee Ey分量， xc,yc是矩形單元的中點(diǎn)， Ex、 e Ey分別是沿y、x方